Сибирский федеральный университет

В последние годы внимание к исследованию анизотропии питч-углового распределения заряженных частиц значительно возросло. Поэтому для исследования динамики анизотропии питч-углового распределения протонов используется двумерная феноменологическая модель кольцевого тока PheMRC 2-D (two-dimensional Phenomenological Model of the Ring Current), которая включает радиальную и питч-угловую диффузии с учетом потерь вследствие взаимодействий волна-частица. Экспериментальные данные собраны на спутнике Polar/MICS во время магнитной бури 21–22 октября 1999 г. Решая нестационарное двумерное уравнение питч-угловой и радиальной диффузий, численно определяли индекс анизотропии питч-углового распределения протонов (или показатель питч-углового распределения протонов) для питч-угла 90 градусов во время магнитной бури, когда Kp-индекс геомагнитной активности изменялся от 2 в начале бури до 7+ в конце бури. Получена зависимость перпендикулярного индекса анизотропии питч-углового распределения протонов с энергией E = 90 кэВ в разные моменты времени от параметра МакИлвейна L (2.26 < L < 6.6). Определено на количественном уровне для магнитной бури 21–22 октября 1999 г., когда и где на ночной стороне магнитосферы Земли (MLT = 2300) с увеличением Kpиндекса геомагнитной активности имеется переход от нормальных (блиноподобных) питч-угловых распределений протонов к бабочкоподобным питч-угловым распределениям. Это позволило определить однозначно и точно динамику анизотропии питч-углового распределения протонов в данном конкретном случае. Показано, что с увеличением Kp-индекса геомагнитной активности граница изотропного питч-углового распределения протонов приближается к Земле, достигая L ≈ 3.6 при Kp = 7+